Обычно в физике и особенно в электротехнике применяется закон Ома в другом виде: в так называемой интегральной форме. Получим вид этого закона.

Рассмотрим участок проводника, имеющего для простоты цилинд­рическую форму (рис. 1). Пусть площадь поперечного сечения проводника S. К концам проводника приложена разность  потенциалов Dj = j₁ – j₂, т.е. внутри проводника действует электрическое поле . Поэтому в проводнике возникает электрический ток, плотность тока j = s Е согласно закона  Ома. Если ток распределен равномерно по сечению проводника, то сила тока  I = jS = sES.

Напряженность поля  Е связана  с  потенциалом соотношением (поле в нашем случае однородно, и вектор направлен вдоль оси Ох). Поэтому сила тока в проводнике , откуда . Интегрируя это равенство вдоль всего участка проводника, получаем

.

Интеграл, стоящий в левой части равенства, называется сопротивлением данного участка проводника. Обозначив его через R, получим закон Ома в интегральной форме:

IR = j₁ – j₂ = U,                                                            (5)

где буква U – стандартное обозначение разности потенциалов (напряжения).

Для однородного проводника (электропроводность s равна константе), имеющего форму цилиндра (т.е. площадь сечения S = const), сопротивление равно

,

где L – длина участка проводника, а – удельное сопротивление.